【题头】
科学家通过光电效应实验发现了以下规律:当入射光的频率低于截止频率时不发生光电效应,即存在截止频率
【例题】
【解析】
同学设计的方案如图1所示,将教材p71图4-2-1研究光电效应电路图中电源正负极作了对调。
具体实验操作步骤如下:
(1)用频率为v1的光照射光电管,此时电流表中有电流,调节滑动变阻器,使微安表示数恰好变为0,记下此时电压表的示数,即为遏止电压UC1。
(2)用频率为v2的光照射光电管,重复(1)中的步骤,记下电压表的示数即为遏止电压UC2。
(3)爱因斯坦光电效应方程:Ek=hν-W0 ①
光电子最大初动能与遏止电压关系:Ek=eUc ②
联立①②代入已知频率v1和v2及对应遏止电压值UC1和UC2可以算出h,即
(4)多次测量取平均值,当然也可以通过图像处理数据减小误差
【品析】
利用上图可测遏止电压,若观察光电效应现象需要将电源正负极对调。
为了操作更加方便,某同学设计了如图2所示装置。
当滑片P向右滑动时,A极为正,K极为负,即为正向电压;当滑片P向左滑动时,A极为负,K极为正,即为反向电压,可以测量遏止电压。
另外爱因斯坦光电效应理论也是能量守恒定律的体现,即K极金属吸收光子的能量一部分用来克服原子核对电子的约束而消耗,剩余部分转化为射出光电子的动能,进一步完善了同学们的能量观。
【拓展1】
密立根先生花了将近十年的时间,对铯、钛、铍、镍等金属进行光电效应实验,得出其遏止电压U与频率v的线性关系如图3所示。
对应物理量规律为:
图像的斜率为
,横截距为,纵截距为对于确定金属,其逸出功 W0 是确定的,电子电荷e 和普朗克常量h都是常量。对于不同金属用此方法测出的h值相同,且与黑体辐射方法测出的h值相同,测出的W0与其他方法测定的值一致,因此密立根实验完全证实了爱因斯坦光电效应方程的正确性。
【拓展2】
一般我们讨论的都是单光子光电效应,随着科技的发展,强激光的出现丰富了人们对光电效应的认识,用强激光照射金属,一个电子在极短时间内吸收到多个光子成为可能。高强度的激光射入金属表层时,多个低于金属材料阈值的光子被同一电子吸收的概率大大增加,这样电子获得足够能量克服金属对它的束缚成为光电子。因此爱因斯坦的光电效应方程可推广为:Ek=nhν-W0,n表示被同一个电子吸收的光子数。
与单光子光电效应相比需要我们关注以下几点:
1.多光子光电效应仍存在饱和电流,光电流大小与入射光强度的n次方成正比。
2.多光子光电效应中光的强度对光电子最大初动能有影响。
3.多光子光电效应中截止频率的限制失去了原有意义。
【思考】
19世纪末、20世纪初,通过对光电效应的研究,加深了对光的本性的认识。科学家利用如图所示的电路研究光电效应,图中K、A是密封在真空玻璃管中的两个电极,K极受到光照时可能发射电子。已知电子电荷量为e,普朗克常量为h。
(1)当有光照射K极,电流表的示数为I,求经过时间t到达A极的电子数n;
(2)使用普通光源进行实验时,电子在极短时间内只能吸收一个光子的能量。用频率为ν0的普通光源照射K极,可以发生光电效应。此时,调节滑动变阻器滑片,当电压表的示数为U时,电流表的示数减小为0。
随着科技的发展,强激光的出现丰富了人们对光电效应的认识,用强激光照射金属,一个电子在极短时间内吸收到多个光子成为可能。若用强激光照射K极时,一个电子在极短时间内能吸收n个光子,求能使K极发生光电效应的强激光的最低频率ν;
(3)光子,他查阅资料获得以下信息:
原子半径大小数量级为10
为了进一步分析,他建构了简单模型:假定原子间没有缝隙,一个原子范围内只有一个电子,且电子可以吸收一个原子范围内的光子。
请利用以上资料,解决以下问题。
a.普朗克常量h取6.6×10-34J·s,估算1s内照射到一个原子范围的光子个数;
b.分析一个电子在极短时间内不能吸收多个光子的原因。
【答案】
(1)由电流定义
t时间内的电荷量q=ne
解得
(2)设K极金属的逸出功为W,在普通光源照射下发生光电效应光电子的最大初动能为Ek
根据光电效应方程Ek=hν0-W
根据动能定理-Ue=0-Ek
在超强激光照射下,恰好能发生光电效应时有nhν=W
解得
(3)a. 1s内垂直照射到1 m2面积上的光子个数
1s内照射到一个原子范围内的光子个数N = N0S,S=10-20m2
可得1s内照射到一个原子范围内的光子个数约为3×104个
b.在t=10-8s内1m2面积上的光子个数N1=N0t
1m2所含原子(电子)个数
在t=10-8s一个电子能够吸收到一个光子的概率为
在t=10-8s一个电子能够吸收到n个光子的概率为p’=pn=(10-4)n
可见p’是极小的,因此一个电子在极短时间内不能吸收多个光子。
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