漯河 张景伦
摘要 假设以太以气体的形式存在于宇宙之中，其密度为1.257x10-6 kg/m3，温度为2.725 K，压强为6.78x1010 Pa。本文试图引入以太来说明太阳风是如何形成的，所得出的结论是：太阳风是一种以以太为主体的涡旋和喷流。
关键词：以太，太阳风，涡旋，喷流
1. 以太的性质
这里只给出以太与空气的比较表，详情请参阅《以太的性质与运动》第二章。
表1.以太与空气的比较
参数 | 空气(0˚C, 1 atm) | 以太(T = 2.725 K) | 关系 |
静态密度ρ0 (kg/m3) | 1.29 | 1.257 × 10-6 | |
静态压强P0 (Pa) | 1.01 × 105 | 6.78 × 1010 | |
比热比γ | 1.40 | 1.67 | |
传播速度c (m/s) | 332 | 3.0 × 108 |
|
体积弹性模量P (Pa) | 1.43 × 105 | 1.13 × 1011 |
|
波阻抗Z(Ω) | 427.6 | 376.7 |
|
体积压缩系数β (Pa− 1) | 7.0 × 10-6 | 8.85 × 10-12 | = 1/E |
最大辐射处波长λ (m) | 1.06 × 10-5 | 1.06 × 10-3 | = b/T |
粒子最可几速度vp (m/s) | 395 | 3.28 × 108 | = |
粒子平均质量m (kg) | 4.81 × 10-26 | 6.974 × 10-40 |
|
每立方米粒子个数N(m-3) | 2.69 × 1025 | 1.8 × 1033 |
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气体常数R（J/mol.K) | 8.31 | 8.31 |
|
粒子平均平动动能E (J) | 5.67 × 10-21 | 5.67 × 10-23 | = 1.5kT |
2. 太阳风的形成
2.1. 涡旋与喷流
在任何流体中（包括等离子体），涡旋与喷流是常见的自然现象，二者相辅相成，涡旋可以产生喷流，喷流也可产生涡旋。
2.1.1. 太阳黑子
太阳黑子，是指太阳的光球表面一些暗的区域，是太阳表面可以看到的最突出的现象。主流认为：太阳黑子是磁场的聚集之处，是强磁场浮现到太阳表面所产生的。但是，强磁场是从哪里来的？谁也不知道。
本文认为：太阳黑子就是一个涡旋，其喷流向下，与地球上水面的涡旋具有相似的原理（特别是存在水下暗河时）。太阳黑子是一种凹陷的流体，在太阳的光球层上，它就是旋涡状的气流，像是一个浅盘，中间下凹，由于它是向下流动的流体，温度较低，因此看起来是黑色的。一个发展完全的黑子由较暗的核和周围较亮的部分构成，中间凹陷大约500千米。如图1所示
图1.太阳黑子的涡旋（图片来自网络）
太阳黑子应该是内部对流在太阳表面的反映，宁静时期的对流，在太阳表面的反映是米粒结构，当太阳活动增强时，对流的结构尺度变大，其中下降部分在表面的反映就是黑子（米粒结构的边缘部分其实也是黑子），而上升部分在表面的反映是耀斑、日珥、日冕物质抛射等。必须说明的是，磁场是黑子产生的，并不是磁场产生的黑子，因为磁场是电场的运动效应，没有电场的运动就没有磁场。太阳表面的流体向内部运动时，必然会产生涡旋，在科里奥力的影响下，其涡旋方向是一定的，如果流体是中性的，黑子就没有磁场，但如果流体带电，磁场就有一定的方向性。不是磁场产生了黑子，而是黑子的涡旋产生了磁场，这一点特别重要。黑子的磁场强度与净电荷有关，正负电荷数相等的黑子就没有磁场，黑子的磁场还与它的旋转速度有关，没有旋转速度就没有磁场，如图2所示，旋转不明显的黑子磁场就比较弱。
图2.磁场较弱的黑子（图片来自网络）
太阳黑子与地球上的热带气旋也有一定的相似性，太阳黑子就是倒过来的气旋，与热带气旋的结构高度相似，周围的气流下降，但中心的气流上升，因此，高速旋转的黑子具有“亮墙”结构，如图3所示。
图3.高速旋转的黑子具有“亮墙”结构（图片来自网络）
2.1.2. 太阳耀斑
太阳耀斑是太阳表面局部区域大规模的能量释放过程，能引起局部区域瞬时加热，所辐射出的光波长横跨整个电磁波谱。
太阳耀斑是太阳内部向外对流的一种表现，是从太阳内部涌出的高温流体，与太阳黑子的流动方向恰好相反，太阳耀斑也可视为光球层中的涡旋和喷流，一般情况下，耀斑与黑子是共生体，与黑子出现的时间和地点相对应，如图4所示。
图4.同一区域同一时间不同波长下的黑子与耀斑。左上是白光成像，右上是304埃成像，左下是171埃成像，右下是131埃成像（图片来源于网络）
与黑子不同的是：由于耀斑的上空能产生涡旋和喷流，可以迅速带走热量，因此，耀斑是间歇性的。从171埃成像中可以看出：从耀斑处出来的丝状物就是涡旋和喷流，但为什么这种喷流是拱形结构呢？可以作如下猜测：从对流层出来的等离子体并不是中性的，也就是说，各个耀斑中正负电荷数并不是完全相等，如果质子数较多，喷流就表现出带正电，如果电子数较多，喷流就表现出带负电，假设各个喷流的旋转方向相同，则各个喷流的磁极性也就不会相同（其N极方向符合右手定则）。由于电场力比磁场力大很多倍，与其说喷流按照磁力线运动，还不如说喷流是按照电力线运动的，因为喷流的落点处不一定存在磁极（指涡旋的中心，喷流的起始点一般在涡旋的中心，也是温度的峰值点）。
2.1.3. 针状体
太阳的色球层是由许多细舌组成的，这些火舌被天文学家比喻成“燃烧的草原”，或者说它是“火的海洋”，许多细小的火舌在不停地跳动着，这些火舌就称为针状体，如图5所示。在色球层，不时地还有一束束火柱蹿起来很高，这些蹿得很高的火柱叫做日珥，日珥也属于针状体，只是体型较大，日珥一般在对流的中心部位，温度也比较高。
图5.古迪太阳望远镜拍摄的针状体（图片来源于网络）
在地球上，也存在同样的现象，较低的部分也类似于针状体，较高的部分类似于日珥，称为火龙卷，如图6所示。
图6.地球上的火龙卷（图片来源于网络）
太阳上的针状体与地球上燃烧的草原具有相同的原理，都是一个个的涡旋，地球上的涡旋，其主体是空气，而太阳上的涡旋，其主体是处于激发状态下（其轨道角动量为2ℏ）的氢原子。针状体起源于色球层的底部，距太阳表面约500 Km，其典型高度约为2000 Km，典型半径约250 Km，如图7所示。
图7.针状体的想象图（图片来源于网络）
2.2. 太阳风的形成
2.2.1. 形成的步骤
太阳风是指从太阳上层大气射出的等离子体流，但太阳风的形成却是在色球层和日冕层（包括过渡层），可分为两种情况：
A. 在太阳宁静期，太阳风的形成可分为两个步骤：
第一步，在色球层，一个个的针状体就是太阳风的起源，在任何时间，太阳表面都有约300,000个针状体，一个典型的针状体可以伸展到光球之上2500公里的高度，在这个高度上，氢原子的向上运动速度可以达到20 km/s，需要说明的是：这个速度并不是热运动速度（粒子的热运动是各向同性的），而是由于涡旋引起的喷流速度（具有方向性），与气体的实际温度无关。
太阳上的针状体，其实就是一个个的涡旋所产生的喷流。在地球上，即使是篝火，也会产生小规模的漩涡，地球上的火龙卷，其火柱可达100多米。正是涡旋产生的喷流才使氢原子的速度随着高度增加而增大，需要说明的是：氢原子的速度随着高度增加而增大，指的是涡旋上方的局部区域，而没有涡旋的区域，原子的热运动速度是随着高度增加而减小。由于气体的温度指的是热运动速度，而相对以太速度高的原子只是占一小部分（约为1/10），但我们所看到的只是温度高的那一部分，而温度低的部分却看不见。举一个例子，在一个1立方米的空间中，均匀地放置10根燃烧的蜡烛，如果从远处看，我们只能看到蜡烛周围的空气发光，根据光谱，我们可以判定这个1立方米空间中的空气温度为500 0C，但实际上，这个温度只是火焰周围的温度，而空气的平均温度可能只有40 0C。在色球中，一个针状物就相当于一根蜡烛。
从图5中可以看出：除了针状体底部和倒Y型结构处的增亮外，其他部分均表现为吸收特征，说明了大部分的气体温度都很低。美国太阳动力学天文台卫星(SDO)上搭载的大气成像望远镜(AIA)进行的观测显示，针状物上端出现了增强的171纳米辐射，表明高温只出现在针状物的上端。
可见，色球层中的温度下低上高只是一种假象，气体的平均温度应该是随着高度的升高而下降。本文认为：色球层的温度应该在4500—2500度之间，其原因是：首先，气体的温度不能太高，否则氢原子将会大量电离，所发出6562.8埃的氢线不可能很强，其次，温度也不能太低，否则氢原子电离太少，也不能发出较强的6562.8埃氢线。在色球层，原子的热运动速度约为10--8 km/s，而喷流中的速度约为10--20km/s，色球中的实际温度是逐渐下降的，但喷流中的速度却是逐渐上升的，因此我们所观察到的谱线温度也是上升的。
太阳风在色球中的产生过程与以太关系不大，因为色球底层的气体密度比以太的密度大，氢原子气体是涡旋的主体。
第二步，在日冕层，是指距太阳表面2500 km以上的区域，随着氢原子的密度逐渐下降，当以太的密度（1.26x10-6kg/m3）大于原子的密度时，以太将起主导作用。
在日冕层，也能产生涡旋和喷流，但主体发生了变化，其涡旋原理与地球上的热带风暴相似，以太相当于空气，而氢原子相当于水蒸汽。在这里，氢原子从色球中升起，像水蒸汽从海面上升起一样，搅动着以太形成涡旋，这个涡旋又会使氢原子以螺旋的方式加速上升，形成喷流。由于以太看不见，而且激态的氢原子在高速运动状态下所发出的并不是6562.8埃的氢线（谱线频率就是核外电子的轨道频率，与氢原子的运动速度有关，但谱线频率并不与运动速度成线性关系，而是离散的，当相对以太的速度达到一定值时，原子就会电离），因此，我们观察不到这个涡旋，也观察不到原子运动的轨迹。
总之，在太阳的宁静期，太阳风的加速过程可分为上下两个部分，下层的加速动力来自于光球层的热量，类似于火龙卷，上层的加速动力来自于下层的粒子速度，类似于水龙卷。太阳表面的温度并不是均衡的，温度高的地方产生的太阳风流量大，速度高，而温度低的地方则相反。总体上，赤道附近的温度较高，两极的温度较低，这可能与太阳中的子午流有关，这也可能是宁静期间的日冕X光成像为椭圆的原因。
B. 在太阳活动期，太阳风的形成也可分为两个步骤
太阳活动期是指太阳对流比较明显的时间，其表现就是太阳表面会出现黑子与耀斑，黑子与耀斑可以看作是太阳对流中的两个端点，爆发日珥可以看作是耀斑的一种表现形式（外层是色球层中的物质，具有6562.8埃的氢线），是耀斑产生的气浪把色球层中的物质抛入空中，而日冕物质抛射可以看作是第二次爆发的日珥，与第一次不同的是，色球层的温度已经被第一爆发所加热，6562.8埃的氢线已不存在。耀斑的强度与太阳对流的强度成正比，对流越强，黑子越大，耀斑越强。
爆发日珥的产生与地球上的火山喷发类似，日珥在爆发前的几个小时，它们通常会以0.1—1 km/s 的速度缓慢上升，然后进入一个快速加速阶段，并最终以100—1000 km/s的速度飞离太阳。火山爆发也存在类似的现象，例如，1979年圣海伦斯火山爆发前，出现一个圆丘，到1980年，圆丘的高度迅速增长，最快时每天增高45厘米，终于在当年5月18日从这个圆丘突破，发生大爆发。
在太阳活动期，太阳风的形成也可分为两个步骤：第一步，大量太阳内部的炽热气体快速来到太阳表面时，由于压力骤减，以爆炸的形式释放能量，可以直接把气体抛入高空，因此，强烈的耀斑并不需要以涡旋的形式（但弱耀斑仍然以涡旋的形式，如图8所示）产生上升气流。耀斑的温度越高，气流上升得越快，但如果气流不是中性的（带有净电荷），则气流的上升轨迹将会受到电场的影响。第二步，其形式和原理与宁静期基本相同，仍然是以以太为主的涡旋产生太阳风，但形成的高度更高，通量更大，速度也更快。
图8.太阳龙卷风（图片来源于网络）
2.2.2. 证据
既然我们观察不到以太为主体的涡旋（色球层中的涡旋可以观察到），如何证明这个涡旋和喷流的存在呢？
A. 日冕层的温度陡升
是什么加热的日冕层？科学界给出了各种猜测，但都不能自圆其说。本文提出的以以太为主体的涡旋喷流假说可以自洽地说明：它的能量来自于针状体产生的上升气流，与地球上的飓风具有相似的原理。根据这个原理，就可以解释日冕层所具有的很多物理现象。在日冕层中，原子或离子的运动并不是热运动，而是涡旋和喷流运动，我们所观察到的光谱就是粒子在以太中运动产生的，与相对以太的速度有关，可表示为，例如，当氢原子或离子相对以太的速度为200 km/s时，粒子在以太中运动时的共振频率（通过以太传播出来就是辐射频率）为1017Hz，换算成温度就是160万度。日冕层对原子的加速并没有高度的限制，因为以太的密度可视为不变，只要原子的通量达到一定的值，加速就可以持续，而且原子的通量越大，加速就越明显。
过渡层的温度陡升并不能直接说明这个涡旋存在，因为看不到。但如果假设这个涡旋的存在，却可以说明为什么温度会陡升。
B. 宁静的日珥
日珥的密度远大于日冕，但宁静日珥可长期存在于日冕中，既不坠落也不瓦解，是什么力量支撑和维持着它？答案是涡旋。
如图9所示的宁静日珥，它是在极区存在的一种现象，从图中可以看到明显的涡旋。产生这种现象必须有一定的条件：这种日珥只能存在于远离活动区（也就是对流强度较弱）的地方，在这里，太阳表面的温度低于平均值，这是因为当氢原子在以太中的运动速度超过20 km/s时，它所发射的谱线就不是6562.8埃（用这个单色光就不能拍摄到）了，也就是说，这种日珥相对于以太的速度不能大于20 km/s（否则看不见）。日珥的速度一般是分两次加速的，第一次在距光球500--1000 km处，第二次距光球2500 km之上，第一次的原理类似于地球上的火龙卷，与太阳表面的温度有关，第二次类似于水龙卷，与氢原子的通量（指单位时间单位面积内垂直通过的原子个数）有关。
图9.宁静日珥（图片来源于网络）
可以认为：宁静日珥就是一种以以太为主体的涡旋和喷流（由于喷流相对于以太的速度不大，氢原子的光谱值仍然是6562.8埃）。虽然日冕的密度很小（10-12 kg/m3量级），但以太的密度大（10-6 kg/m3量级），估计日珥的密度为10-8kg/m3量级（与地球上飓风中水汽和空气的比例近似）。宁静日珥实际上是两个喷流的合成，是两个喷流的接力，一个是以氢原子为主体，一个是以以太为主体，但以氢原子为主体的喷流很低，可以忽略。
宁静日珥的存在可以证明日冕中存在涡旋，但日冕中的物质密度并不支持这个涡旋的存在，这也间接证明了以太的存在。但宁静日珥所产生的太阳风可以忽略，它所产生的喷流最高可达到30万公里，但并不能逃脱太阳的引力，绝大部分又回到了太阳，因为随着高度的上升，氢原子的通量会逐渐减少，涡旋和喷流也会逐渐消失。
C. 太阳风中携带磁场也说明了这个涡旋的存在
我们知道：太阳风离开太阳后，本身是携带磁场的，但为什么太阳风会携带磁场？主流认为这是磁冻结效应。但是，它的原理是什么？磁场并不是物质，它只是电场的运动效应。太阳风中携带有磁场，只能说明太阳风是涡旋的，也说明了太阳风并不是中性的等离子体。
D. 太阳耀斑
太阳耀斑的出现如何证明这个涡旋的存在呢？我们从很多的太阳影像资料中可以看到：当太阳表面产生爆发日珥时，物质的抛射速度可以达到数百公里每秒，但在太阳表面，其逃逸速度为618 km/s，因此，许多的物质又回到太阳表面，这种抛射并不能形成太阳风。但是，如果爆发的日珥正对着地球，我们却可以接收到速度为800 km/s以上的大密度太阳风。如果承认以太为主体的涡旋，这种现象就很容易解释，正是学界主流不承认以太的存在，才导致太阳风的形成无法解释。
E. 粒子的温度
观测表明：太阳风中的质子温度高于电子，其它离子的温度又高于质子，而且所有粒子的垂直温度都高于平行温度，这些现象都可以用涡旋和喷流自洽地得到解释。
F. 太阳风的切向速度
太阳风在离开太阳表面时的切向速度是2 km/s，但随着距离的增加，其切向速度越来越大，是什么加速的切向速度？科学界至今无法解释。
本文认为:还是以太。以太流体在水星的引力拖曳下，绕太阳的速度曲线如图10所示，当太阳风在以太中运动时，其切向速度将会与以太同步（详情请参阅《以太的性质与运动》第三章）。
图10.太阳系中以太的运动速度曲线
太阳风离开太阳后的切向加速并不能说明太阳风是如何形成的，但可以证明以太的存在。
2.2.3. 太阳风流出的位置
主流认为：太阳风是从冕洞中喷射出来的，一般认为从太阳的磁场极地附近吹出的是高速太阳风，从太阳的磁场赤道附近吹出的是低速太阳风。
太阳风从冕洞中流出的根据是什么呢？经长期观测发现，当太阳存在冕洞时，地球附近就能观测到高速的太阳风，因此天文学家认为太阳风的产生与冕洞有不可分割的关系，从而得出的结论是：太阳风是从冕洞中流出来的。
但是，这种观点虽然得到了学界的公认，却不一定是正确的，因为许多的现象是无法解释的。例如，一旦太阳上存在较强的耀斑或日冕物质抛射，总能形成大量的高速太阳风，与当地有无冕洞无关。
冕洞是什么？太阳上并没有什么洞，冕洞实际上是X射线少的地方，如图11所示。日冕中的光可分为两种：一种是气体散射的光球中的光，它是一种连续光谱，称为白光日冕，另一种是气体本身发射的光，称为日冕禁线。从图11中可以看出：在这张X光照片中，X光是由气体本身产生的，与粒子的运动速度有关，与磁场、粒子的密度等因素关系不大，也就是说，冕洞是太阳表面相对平静且温度较低的区域上空。
图11.冕洞——太阳的X光成像
冕洞附近的温度最低，也就是说，这里的粒子速度最低，是最不应该产生太阳风的地方，如果说冕洞是开放的磁场，但这也不能成为产生太阳风的理由，因为黑子的磁场比冕洞强很多，而且磁场也是开放的。
本文认为：太阳风从太阳流出，可以是任何位置，与冕洞与无关。太阳风的形成主要与太阳表面的温度有关（温度越高，粒子的通量就越大），与所带净电荷有关（净电荷量越大，受到电场的影响也越大）。
2.2.4. 太阳风的速度曲线
在光球层，由于粒子的运动是热运动，各向同性，可以认为太阳风起源于光球的顶层。在色球层，由于涡旋的存在，粒子开始存在定向运动。在太阳宁静期，色球层中的涡旋可以把粒子的定向运动加速到20 km/s以上，粒子的主要加速在日冕层，其加速度最大的区域在过渡层。其平均速度曲线如图12所示。需要说明的是：图中粒子的速度是指喷流中的粒子。
图12.宁静期太阳风的平均速度曲线
3. 讨论
3.1. 光是什么？
光是什么的问题是物理学中最基本的问题，如果这个问题不说清楚，其他的相关问题都无法解释。
本文认为：光就是以太中传播的波，与声波具有非常相似的性质，声波具有反射、折射、干涉、衍射、聚焦、多普勒效应等一系列的传播特征，光也同样具有上述所有特征，声波中的有关定理在电磁波中同样可用，而且计算方法也高度相似。电磁波与电磁场是两个完全不同的物理概念，波是指能量在介质中的传播，而场是指物质发生作用的空间，电磁波绝不是运动的电磁场，这两个概念是不能混淆的，详情请参阅《电磁场与电磁波的区别》。
光是如何产生的？这个问题也必须弄清楚，本文认为：光与声音产生的原理是一样的，也就是说，光也是由粒子的振动产生的，与粒子是否带电无关。当粒子在以太中运动时，是可以产生光的，所产生的光的频率为。
3.2. 磁场是什么？
在太阳风的研究方面，最著名的学者是帕克和阿尔文。1943年诺奖获得者阿尔文提出了著名的磁冻结定理：当理想导电流体在磁场中移动时，流体元会跟磁力线冻结在一起，两者只能一起移动。1972 年帕克提出了磁重联加热日冕的“拓扑耗散”概念，并于1988 年提出了“微耀斑”加热日冕模型，但是，磁场是从哪里来的呢？谁也说不清楚，因此，阿尔文的晚年，他发表了一篇文章[1]，力劝人们放弃他自己发现的这个定理，这篇文章的摘要只有一句话：磁冻结和磁重联概念，既无必要又经常产生误导。实际上，磁冻结和磁重联理论是错误的[2][3]，磁场没有那么多的作用。
磁场在太阳的研究中具有非常重要的作用，很多人认为太阳黑子、日珥、日冕物质抛射等太阳现象都与磁场相关，但磁场发挥作用的机制是什么？它是从哪里来的？没有人知道。本文认为：磁场不是物质，它是电场的运动效应，详情请参阅《电场与磁场的关系》。
磁冻结是一种效应，是磁场的变化如同磁感线粘附在流体质元上，随流体一起运动，如同磁感线被“冻结”在了导电流体中一样。它是阿尔文在1943年提出的一个磁流体理论，但是，我们在实验室中并没有观察到这种现象。为什么在太阳风中会出现这种现象呢？最可能的原因是：太阳风是涡旋的，而且存在净电荷，只有这样，磁场才会随流体一起运动，也就是说，磁场是流体自身的涡旋产生的，并不是从其他地方携带出来的。
磁重联也是一种猜想，它是指磁力线断开再重新连接的物理过程。我们知道：磁力线本身就是人们为了描述磁场所引入的假想线，并不实际存在，磁力线在理论上是闭合的，是不能断开的，如果磁力线是不能断开的，那么也就不存在所谓的重新连接了。另外，磁力线只能是从N极到S极，是不可以扭曲的，这可能也是阿尔文晚年放弃它的原因。
3.3. 温度如何定义？
温度是最基本的物理概念，在我们的教科书中，温度是表示物体冷热程度的物理量，微观上来讲是物体分子热运动的剧烈程度。但是，对于一个单独的粒子如何定义它的温度？我们的教科书中并没有答案。
引入以太后，就可以定义一个粒子的温度了：如果粒子的质量为m，相对以太的速度为v，则粒子的能量为，在以太中的固有频率为，
定义这个粒子的温度为，其中，h是普朗克常数，k是玻尔兹曼常数。
为什么引入以太就可以定义粒子的温度呢？因为粒子的速度必须用以太作为参考系。我们知道：任何物体在空气中运动时，物体本身都会产生振动，这个振动在空气中的传播就是声音，以太与空气一样，粒子在以太中运动时也会产生振动，这个振动在以太中的传播就是电磁波。任何粒子在以太中运动时，所产生的振动频率就是它的固有频率，而且这频率可以从外部测定出来。例如：一个质子，它的质量是1.67x10-27 kg，当它以每秒100 km匀速直线运动时，它所辐射出来的电磁波频率就是2.52x1016 Hz,它的温度就是4.03x105 K。
这个定义也适用于含有大量分子的气体，但相对以太的速度是方均根值，例如：如果空气的温度是300 K，则空气分子的方均根速度就是= 506 m/s，最可几速度为= 413 m/s，辐射最强的频率为= 1.87x1013Hz。但这种定义方法对固体和液体不适用，气体分子的温度表现在平动和转动，而固体和液体的温度表现在分子或原子的振动，温度只与振动频率有关。
4. 结论
太阳风的形成分为两个步骤，第一步是在2500 km之下，是由于太阳内部的高温物质对流在太阳表面引起的上升气流，其表现就是色球中的针状体，其原理与地球上火龙卷类似，太阳风的强弱与它的内部对流关系密切，对流越强，太阳风也越强。在太阳活动期，强烈的对流可以引起太阳表面的爆炸，直接将气体抛入高空。第二步是在日冕层内，是色球层的上升气流所引起的、以以太为主体的涡旋，其原理与地球上的热带风暴相似，这种涡旋可以存在于距太阳表面很远的地方，其强度与质子的通量有关，质子的通量越大，涡旋越强，喷流的速度越大，只要质子的通量大于一定值，这种以太为主体的涡旋和喷流就可以形成和持续。
参考文献
[1] Alfvén H. On frozen-in field lines and field-line reconnection. J. Geophys. Res. 1976 81(22), 4019–4021.
[2] Liang Z-X, Liang Y (2015) Significance of Polarization Charges and Isomagnetic Surface in Magnetohydrodynamics. PLoS ONE 10(8): e0136936. https://doi.org/10.1371/journal.pone.0136936
[3] Liang Z-X, Liang Y (2022) Two negative experimental results and analysis of Alfvén’s theorem. PLoS ONE 17(12): e0278990. https://doi.org/10.1371/journal.pone.0278990
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