图1 二维In2Se3的相变演化及厚度依赖的相结构。(A)原子尺度的二维In2Se3相转变的示意图。(B)第一性原理计算的基于应变的α-In2Se3和β'-In2Se3两相相图。(C)具有条状畴结构的β'-In2Se3相的偏振光镜图片;(D)β'-In2Se3边缘处的HAADF-STEM图像。(E)对应于不同层数的选区电子衍射花样。(F)少层β'-In2Se3的原子尺度高角环形暗场像及对应的模拟结果;(G)单层α-In2Se3的HAADF-STEM图像及对应的模拟结果;(H)图G中对应位置的线强度积分。(I)β'-In2Se3和(J)α-In2Se3的原子尺度差分相位衬度相。各图中的标尺:(C)50 μm,(D)2 μm,(E)2 1/nm,(F-G)1 nm,(I-J)1 nm。
图2原位透射电镜调控β'-In2Se3→α-In2Se3相转变。(A)原位透射电镜测试示意图。(B)钨针刚接触β'-In2Se3样品时的TEM暗场像及对应区域的选区电子衍射花样;对应黄色圆圈位置的衍射斑点为暗场像是物镜光阑所选取的衍射斑点。(C-G)原位压缩和弛豫过程中的系列TEM暗场像展示β'-In2Se3→α-In2Se3的相变过程。伴随着钨针的压缩,样品始终为具有条状畴结构的β'-In2Se3,而随着钨针的回撤, β'-In2Se3→α-In2Se3的相转变开始发生,具有条状畴结构的β'-In2Se3逐渐转变为无畴结构的α-In2Se3。(H)卸载后得到的α-In2Se3的TEM暗场像及对应的衍射斑点。(I)原位加载导致β'-In2Se3→α-In2Se3相转变的示意图;(J-L)In2Se3中不同相的能量随应变的变化关系。各图中的标尺:(B-H)1 μm,(B)和(H)中衍射花样标尺为2 1/nm。
图3原位透射电镜调控α-In2Se3→β'-In2Se3相转变。(A)原位透射电镜拉伸测试示意图;(B-I)原位拉伸和弛豫过程中的系列TEM明场像展示α-In2Se3→β'-In2Se3的相变过程。图B中黄色箭头展示拉伸方向。标尺为1μm。(J)拉伸应变诱导α-In2Se3→β'-In2Se3相转变的示意图。(K,L)α-In2Se3 和β'-In2Se3的高分辨HAADF-STEM图像及对应模拟结果。(M-N)α/β'相界面的高分辨HAADF-STEM图像及对应的几何相位分析图片。标尺:(K-L)1nm,(B-I)电子衍射图 2 1/nm。
原位电场调控二维In2Se3中的相变
除应变外,研究者发现通过原位施加电流,利用电场与焦耳热的耦合作用,同样可以调控α-In2Se3向β'-In2Se3甚至γ-In2Se3的相转变。此外,研究者还发现通过控制原位施加电场的方向,可以调控铁电α-In2Se3相中的极化方向,从而实现其非易失性存储功能。
图4 原位电场调控α-In2Se3向β'-In2Se3及γ-In2Se3的相转变。(A)原位透射电镜电学测试示意图;(B)电学激励下α-In2Se3向β'-In2Se3及γ-In2Se3的相转变示意图。(C-E)低电流状态下,原位电场及焦耳热导致α-In2Se3向β'-In2Se3发生转变。(F)施加低电流的温度场分布。(G-H)大电流状态下,原位电场及焦耳热导致α-In2Se3向β'-In2Se3及γ-In2Se3发生转变。(J)大电流下的温度场分布。各图中标尺:(C-E, G-I)1μm,电子衍射标尺:(C,E,G,I)2 1/nm。
图5 二维In2Se3的电极化调控及记忆效应。(A)α-In2Se3、β'-In2Se3及γ-In2Se3的I-V曲线。(B)α-In2Se3的I-V循环曲线。绿色箭头指出了循环方向。(C)正向偏压下α-In2Se3中的电阻切换。在第一次循环后,不再出现电阻切换的现象。(D)施加负向偏压后,电阻切换特征重新在α-In2Se3中出现。(E)α-In2Se3能带结构随着铁电极化方向变换的示意图。各图像标尺:(B-D)500 nm.
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